Уравнение Линдблада

Эта статья находится на начальном уровне проработки, в одной из её версий выборочно используется текст из источника, распространяемого под свободной лицензией
Материал из энциклопедии Руниверсалис
Квантовая механика

Уравнение Линдблада (реже — Уравнение Горини — Коссаковского — Сударшана — Линдблада, англ. GKSL equation) — уравнение для матрицы плотности, является наиболее общим видом марковского производящего уравнения, описывающего неунитарную (диссипативную, негамильтонову) эволюцию матрицы плотности [math]\displaystyle{ \rho }[/math]. Эволюция при этом представляется вполне-положительным отображением (супероператором), сохраняющим след. Предложено в 1976 году Витторио Горини, Анжеем Коссаковским, Джорджем Сударшаном[1] и Йёраном Линдбладом[2].

Уравнение Линдблада для матрицы плотности может быть записано в виде:

[math]\displaystyle{ \frac d{dt} \rho = \frac 1{i\hbar} [H,\rho ] + \frac 1{2\hbar} \sum^\infty_{k=1} \big([V_k \rho, V^\dagger_k] +[V_k, \rho V^\dagger_k] \big), }[/math]

где [math]\displaystyle{ \rho }[/math] — матрица плотности, [math]\displaystyle{ H }[/math] — оператор Гамильтона, [math]\displaystyle{ V_k }[/math] — некие операторы. Если операторы [math]\displaystyle{ V_k }[/math] равны нулю, то уравнение Линдблада переходит в уравнение фон Неймана (квантовое уравнение Лиувилля).

Уравнением Линдблада называют также уравнение для квантовой наблюдаемой. Это уравнение имеет вид:

[math]\displaystyle{ \frac d{dt} A = -\frac 1{i\hbar} [H, A] + \frac 1{2\hbar} \sum^\infty_{k=1} \big(V^\dagger_k [A, V_k] + [V^\dagger_k, A] V_k \big), }[/math]

где [math]\displaystyle{ A }[/math] — квантовая наблюдаемая. Если операторы [math]\displaystyle{ V_k }[/math] равны нулю, то уравнение Линдблада для квантовой наблюдаемой [math]\displaystyle{ A }[/math] переходит в уравнение Гейзенберга

Уравнение Линдблада, называемое также квантовым марковским уравнением, применяется для описания открытых, диссипативных и негамильтоновых квантовых систем.

Важным частным случаем уравнения Линдблада является модель случайных столкновений[3], в которой операторы [math]\displaystyle{ V_k }[/math] имеют вид: [math]\displaystyle{ V_{kl} = \hbar\gamma\sqrt{\tilde\rho_{kk}} |k\rangle \langle l| }[/math] (для удобства записи матричный индекс [math]\displaystyle{ \ k }[/math] заменен на двойной). Подстановка этих операторов приводит уравнение Линдблада к виду:

[math]\displaystyle{ \frac d{dt} \rho = \frac 1{i\hbar} [H,\rho ] + \gamma(\tilde\rho - \rho), }[/math]

где [math]\displaystyle{ \tilde\rho }[/math] — фиксированная диагональная матрица с ненулевыми элементами [math]\displaystyle{ \tilde\rho_{kk} }[/math], такими, что [math]\displaystyle{ \operatorname{Tr}\tilde\rho = 1 }[/math], описывающая матрицу плотности термодинамически равновесного состояния системы. Модель случайных столкновений пригодна для случаев, когда взаимодействие квантовой системы с резервуаром происходит в режиме коротких и сильных импульсов, между которыми система эволюционирует как закрытая.

Примечания

  1. Gorini V., Kossakowski A., Sudarshan E. C. G. Completely positive dynamical semigroups of N-level systems // J. Math. Phys. — 1976. — № 17. — С. 821—825. (недоступная ссылка)
  2. Lindblad G. On the generators of quantum dynamical semigroups, // Commun. Math. Phys. — 1976. — № 48. — С. 119—130. Архивировано 4 марта 2016 года.
  3. Ильинский Ю. А., Келдыш Л. В. Взаимодействие электромагнитного излучения с веществом.. — М.: Издательство МГУ, 1989.

Литература