Фаза колебаний
Вводный раздел этой статьи слишком длинный. |
Эта статья должна быть полностью переписана. |
Фа́за колеба́ний полная или мгновенная — аргумент периодической функции, описывающей колебательный или волновой процесс.
Фаза колебаний начальная — значение фазы колебаний (полной) в начальный момент времени, то есть при [math]\displaystyle{ t = 0 }[/math] (для колебательного процесса), а также в начальный момент времени в начале системы координат, то есть при [math]\displaystyle{ t = 0 }[/math] в точке с координатами [math]\displaystyle{ (x,\ y,\ z) = 0 }[/math] (для волнового процесса).
Фаза колебания (в электротехнике) — аргумент синусоидальной функции (напряжения, тока), отсчитываемый от точки перехода значения через нуль к положительному значению[1].
Определения
Фаза колебания — гармоническое колебание [math]\displaystyle{ \varphi. }[/math]
Величину [math]\displaystyle{ \varphi, }[/math] входящую в аргумент функций косинуса или синуса, называют фазой колебаний описываемой этой функцией:
- [math]\displaystyle{ \varphi = \omega t. }[/math]
Как правило, о фазе говорят применительно к гармоническим колебаниям или монохроматическим волнам. При описании величины, испытывающей гармонические колебания, используется, например, одно из выражений:
- [math]\displaystyle{ A \cos(\omega t + \varphi _0), }[/math]
- [math]\displaystyle{ A\sin(\omega t + \varphi _0), }[/math]
- [math]\displaystyle{ A e^{i(\omega t + \varphi _0)}. }[/math]
Аналогично, при описании волны, распространяющейся в одномерном пространстве, например, используются выражения вида:
- [math]\displaystyle{ A \cos(k x - \omega t + \varphi _0), }[/math]
- [math]\displaystyle{ A \sin(k x - \omega t + \varphi _0), }[/math]
- [math]\displaystyle{ A e^{i(k x - \omega t + \varphi _0)}, }[/math]
для волны в пространстве любой размерности (например, в трехмерном пространстве):
- [math]\displaystyle{ A \cos(\vec k \cdot \vec r - \omega t + \varphi _0), }[/math]
- [math]\displaystyle{ A \sin(\vec k \cdot \vec r - \omega t + \varphi _0), }[/math]
- [math]\displaystyle{ A e^{i(\vec k \cdot \vec r - \omega t + \varphi _0)}. }[/math]
Фаза колебаний (полная) в этих выражениях — аргумент функции, то есть выражение, записанное в скобках; фаза колебаний начальная — величина [math]\displaystyle{ \varphi_0, }[/math] являющаяся одним из слагаемых полной фазы. Говоря о полной фазе, слово полная часто опускают.
Колебания с одинаковыми амплитудами и частотами могут различаться фазами. Так как:
- [math]\displaystyle{ \omega = 2\pi/T, }[/math] то [math]\displaystyle{ \varphi = \omega t = 2 \pi t/T. }[/math]
Отношение [math]\displaystyle{ t/T }[/math] указывает, сколько периодов прошло от момента начала колебаний. Любому значению времени [math]\displaystyle{ t, }[/math] выраженному в числе периодов [math]\displaystyle{ T, }[/math] соответствует значение фазы [math]\displaystyle{ \varphi, }[/math] выраженное в радианах. Так, по прошествии времени [math]\displaystyle{ t = T/4 }[/math] (четверти периода) фаза будет [math]\displaystyle{ \varphi = \pi/2, }[/math] по прошествии половины периода — [math]\displaystyle{ \varphi = \pi, }[/math] по прошествии целого периода [math]\displaystyle{ \varphi = 2 \pi }[/math] и т. д.
Поскольку функции синус и косинус совпадают друг с другом при сдвиге аргумента (то есть фазы) на [math]\displaystyle{ \pi/2, }[/math] то во избежание путаницы лучше пользоваться для определения фазы только одной из этих двух функций, а не той и другой одновременно. По обычному соглашению фазой считают аргумент косинуса, а не синуса[2][3].
То есть, для колебательного процесса (см. выше) фаза (полная):
- [math]\displaystyle{ \varphi = \omega t + \varphi _0, }[/math]
для волны в одномерном пространстве:
- [math]\displaystyle{ \varphi = k x - \omega t + \varphi_0, }[/math]
для волны в трехмерном пространстве или пространстве любой другой размерности:
- [math]\displaystyle{ \varphi = \vec k \cdot \vec r - \omega t + \varphi_0 }[/math],
- где [math]\displaystyle{ \omega }[/math] — угловая частота (величина, показывающая, на сколько радиан или градусов изменится фаза за 1 с; чем величина выше, тем быстрее растет фаза с течением времени);
- [math]\displaystyle{ t }[/math] — время;
- [math]\displaystyle{ \varphi_0 }[/math] — начальная фаза (то есть фаза при [math]\displaystyle{ t = 0); }[/math]
- [math]\displaystyle{ k }[/math] — волновое число;
- [math]\displaystyle{ x }[/math] — координата точки наблюдения волнового процесса в одномерном пространстве;
- [math]\displaystyle{ \vec k }[/math] — волновой вектор;
- [math]\displaystyle{ \vec r }[/math] — радиус-вектор точки в пространстве (набор координат, например, декартовых).
В приведенных выше выражениях фаза имеет размерность угловых единиц (радианы, градусы). Фазу колебательного процесса по аналогии с механическим вращательным также выражают в циклах, то есть долях периода повторяющегося процесса:
- 1 цикл = [math]\displaystyle{ 2 \pi }[/math] радиан = 360 угловых градусов.
В аналитических выражениях (в формулах) преимущественно (и по умолчанию) используется представление фазы в радианах, представление в градусах также встречается достаточно часто (по-видимому, как предельно явное и не приводящее к путанице, поскольку знак градуса не принято никогда опускать ни в устной речи, ни в записях). Указание фазы в циклах или периодах (за исключением словесных формулировок) в технике сравнительно редко.
Иногда (в квазиклассическом приближении, где используются квазимонохроматические волны, то есть близкие к монохроматическим, но не строго монохроматические, а также в формализме интеграла по траекториям, где волны могут быть и далекими от монохроматических, хотя всё же подобны монохроматическим) рассматривается фаза, являющаяся нелинейной функцией времени [math]\displaystyle{ t }[/math] и пространственных координат [math]\displaystyle{ \vec r, }[/math] в принципе — произвольная функция[4]:
- [math]\displaystyle{ \varphi = \varphi(\vec r, t). }[/math]
Связанные термины
Рассматривая два колебательных процесса одинаковой частоты, говорят о постоянной разности полных фаз (о сдвиге фаз) этих процессов. В общем случае сдвиг фаз может меняться во времени, например, из-за угловой модуляции одного или обоих процессов.
Если два колебательных процесса происходят одновременно (например, колеблющиеся величины достигают максимума в один и тот же момент времени), то говорят, что они находятся в фазе (колебания синфазны). Если моменты максимума одного колебания совпадают с моментами минимума другого колебания, то говорят, что колебания находятся в противофазе (колебания противофазны). Если разность фаз составляет ±90°, то говорят, что колебания находятся в квадратуре или что одно из этих колебаний — квадратурное по отношению к другому колебанию (опорному, «синфазному», то есть служащему для условного определения начальной фазы).
Если амплитуды двух противофазных монохроматических колебательных процессов одинаковы, то при сложении таких колебаний (при их интерференции) в линейной среде происходит взаимное уничтожение колебательных процессов.
Действие
Действие - одна из наиболее фундаментальных физических величин, на которой построено современное описание практически любой достаточно фундаментальной физической системы[5] — по своему физическому смыслу является фазой волновой функции.
Примечания
- ↑ ГОСТ Р 52002-2003. Электротехника. Термины и определения основных понятий. ГОСТ даёт определение: «Фаза (синусоидального электрического) тока — аргумент синусоидального электрического тока, отсчитываемый от точки перехода значения тока через нуль к положительному значению»
- ↑ Хотя нет принципиальной причины не сделать противоположный выбор, что иногда и делается некоторыми авторами.
- ↑ Таким образом, обычно, в соответствии с этим соглашением начальная фаза колебания вида [math]\displaystyle{ A \sin(\omega t) }[/math] считается равной [math]\displaystyle{ -\pi/2 }[/math] (синус отстает от косинуса по фазе)
- ↑ Хотя в части случаев с наложением условий на скорость изменения и т. п., несколько ограничивающих произвольность функции.
- ↑ Существуют системы, формализм действия к которым применять неудобно и даже такие, к которым он по сути неприменим, однако в современном понимании такие системы делятся на два класса: 1) не фундаментальные (то есть описываемые неточно, и предполагается, что будучи описана более точно такая система может быть — в принципе — описана через действие), 2) относящиеся к далеко не общепризнанным теоретическим построениям
Литература
- Стрелков С. П. Введение в теорию колебаний. Учебник для вузов. 4-е изд., стер.. — М.: Лань-Пресс, 2021. — 440 с.
В статье не хватает ссылок на источники (см. также рекомендации по поиску). |